Реферат Гармонический слух. Учебная работа № 194751

Количество страниц учебной работы: 23,10
Содержание:
«Содержание:

Введение 3
1. Понятие гармонического слуха 5
2. Основные формы развития гармонического слуха на уроке сольфеджио ………………………………………………………………………………….7
3. Особенности развития гармонического слуха в начальных классах ДМШ …………………………………………………………………………………13
Заключение 19
Список использованных источников 20
Приложение 21

Список использованных источников

1. Алексеев Б. Гармоническое сольфеджио: [Учеб. пособие]. — М.: Музыка, 1966. – 176с.
2. Боровик Т.А. Изучение интервалов на уроке сольфеджио. Методические рекомендации. — М: Классика-XXI, 2007. – 68 с.
3. Давыдова Е. Методика преподавания сольфеджио. – М.: Музыка, 1986. — 160 с.
4. Как преподавать сольфеджио в XXI веке // под ред. Берак О., Карасёвой М. – М., Классика-XXI, 2006 – 200с
5. Калмыков Б., Фридкин Г. Двухголосное сольфеджио. – М.: Музыка, 1987. – 110с.
6. Самойлова Л. В. Развитие гармонического слуха на начальном этапе обучения музыке: Дис. … канд. пед. наук: 13.00.02: Челябинск, 2004 — 143 c.
7. Тихомирова Н. Ф. Основные методы обучения сольфеджио в музыкальных учебных заведениях. URL: http://www.rusnauka.com: 10.07.2016
8. Чустова Л.И. Гимнастика музыкального слуха. Учебное пособие по сольфеджио для ДМШ и ДШИ. — М.: Владос, 2003. — 168 с.
»
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

Учебная работа № 194751. Реферат Гармонический слух

Выдержка из похожей работы

…….

Гармонические колебания и их характеристики

…..изменяется
координата его центра масс, в случае переменного тока колеблются напряжение и
ток в цепи. Физическая природа колебаний может быть разной поэтому  различают
колебания механические, электромагнитные и другие. Однако различные
колебательные процессы описываются одинаковыми характеристиками и одинаковыми
уравнениями. Отсюда следует целесообразность единого подхода к изучению
колебаний различной физической природы. Например ,единый подход к
изучению механических и электромагнитных колебаний применялся английским
физиком Д. У. Релеем (1842-1919), а А.Г. Столетовым, русским
инженером-экспериментатором  П.Н. Лебедевым (1866-1912). Большой вклад в
развитие теории колебаний внесли: Л.И. Мандельштам (1879-1944) и его ученики.
Колебания называются свободными (или собственными), если они
совершаются за счет первоначально совершенной энергии при последующем
отсутствии внешних воздействий на колебательную систему (систему, совершающую
колебания). Простейшим типом колебаний являются гармонические колебания
— колебания, при которых колеблющаяся величина изменятся со  временем по закону
синуса (косинуса). Рассмотрение гармонических колебаний важно по двум причинам
:
1. Колебания встречающиеся в природе и технике, часто
имеют характер, близкий к гармоническому;
2. Различные периодические процессы (процессы,
повторяющиеся через равные промежутки времени) можно представить как наложение
гармонических колебаний.
 Гармонические колебания величины 
 s  описываются
уравнением типа
                                 s =A cos (w0 t +j) ,                      
                    (1)
где Yandex.RTB R-A-98177-2
(function(w, d, n, s, t) {
w[n] = w[n] || [];
w[n].push(function() {
Ya.Context.AdvManager.render({
blockId: «R-A-98177-2»,
renderTo: «yandex_rtb_R-A-98177-2»,
async: true
});
});
t = d.getElementsByTagName(«script»)[0];
s = d.createElement(«script»);
s.type = «text/javascript»;
s.src = «//an.yandex.ru/system/context.js»;
s.async = true;
t.parentNode.insertBefore(s, t);
})(this, this.document, «yandexContextAsyncCallbacks»);
n
 w0   — круговая
(циклическая) частота,
n 
 j —
начальная фаза колебания в
момент времени t=0,
n
 (w0 t +j)  — фаза колебания в момент времени t.
 Фаза колебания определяет значения колеблющейся величины в данный
момент времени. Так как косинус изменяется в пределах от 1 до -1, то s может принимать значения от +А до -А.
Определенные состояния системы, совершающей гармонические колебания,
повторяются через промежуток времени Т, называемый периодом колебания,
за который фаза колебания получает приращение равное 2p, т.е.
 
                                       w0(t+T)+ j=(w0t+ j)+2p ,   
откуда
                                       
T=2p/w0                                                                                                                              (2)
Величина, обратная
периоду колебаний,
                                n=1/T                                                             (3)
т. е. число полных колебаний, совершаемых в единицу времени, называется
частотой колебаний. Сравнивая (2) и (3), получим
                                                    w0=2p n.     
Единица частоты — герц (Гц): 1 Гц — частота периодического
процесса, при которой за 1 секунду совершается 1 цикл процесса. 
Запишем первую и вторую производные по времени от гармонически
колеблющейся величины s:
                              (4)
                             
(5)    
т. е. имеем
гармонические колебания  с той же цик…