Выполним-студенческую-работу

Реферат Коммуникационный потенциал современной художественной эпохи XX века (эссе). Учебная работа № 165563

Количество страниц учебной работы: 4

Содержание:
Начиная со второй половины XX столетия большинство западных футурологов [1,2,3,4] начали рассуждать и открыто говорить о глобальной трансформации современной эпохи в плане все большей информатизации человеческого общества. Иными словами, в большинстве развитых стран, пусть неравномерно, но начался четкий переход к информационному обществу.

Список использованных источников

1. Белл Д. Грядущее постиндустриальное общество. – М.: Академия, 1999. – 453 с.
2. Кастельс М. Информационная эпоха: экономика, общество и культура / Пер. с англ. под науч. ред. О. И. Шкаратана. – М.: ГУ ВШЭ, 2000. – 608 с.
3. Тоффлер Э. Метаморфозы власти. – М.: 2007. – М.: 351 с.
4. Тоффлер Э. Шок будущего. – М.: АСТ, 2008. – 443 .с

Стоимость данной учебной работы: 780 руб.

 

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.


    Учебная работа № 165563. Реферат Коммуникационный потенциал современной художественной эпохи XX века (эссе)

    Выдержка из похожей работы

    …отенциал поля»

    План:

    1.
    Работа сил электрического
    поля. Циркуляция вектора напряжённости электрического поля.

    2.
    Потенциал поля точечного
    заряда и системы зарядов.

    3.
    Связь между напряжённостью
    и потенциалом электрического поля. Эквипотенциальные поверхности.

    Выясним, как можно найти работу электрических
    сил при перемещении заряда q в однородном электрическом поле (Е=const).
    Пусть заряд q находится в точке  В однородного электрического поля
    (рис.1).

    Рис.1. Работа сил электрического поля по перемещению заряда q из точки В в точку С не зависит от формы пути.

     

    Из механики известно, что работа равна
    произведению силы на путь и на косинус угла между ними. Поэтому работа
    электрических сил при перемещении заряда q в точку С по прямой BnC
    выразится следующим образом:

    ABnC = F • BC • cos α = qE • BC • cos α

    Так как BC•cos α=BD (см. рис. 1), то имеем

     

    ABnC = qE • BD.

    Работа сил поля при перемещении заряда q в
    точку С по пути BDC равна сумме работ на отрезках BD и DC, т. е.

    ABDC = ABD + ADC = qE
    • BD + qE • DC • cos 90º.

     

    Поскольку cos 90º=0, работа сил поля на участке DC равна
    нулю. Поэтому

    ABDC = qE • BD.

     

    Следовательно, когда перемещение зар…

     

    Вам может также понравиться...